которое может быть получено из уравнения (1) с помощью теоремы Френе-Серре (или наоборот).
Пусть твердый объект движется по правильной кривой, параметрически описываемой β ( t ). Этот объект имеет свою собственную внутреннюю систему координат . Когда объект движется по кривой, пусть его внутренняя система координат остается выровненной с рамкой Френе кривой. При этом движение объекта будет описываться двумя векторами: вектором переноса и вектором вращения ω , который является вектором площадной скорости: вектором Дарбу.
Обратите внимание, что это вращение является кинематическим , а не физическим, потому что обычно, когда жесткий объект свободно движется в пространстве, его вращение не зависит от его перемещения. Исключением может быть случай, когда вращение объекта физически ограничено, чтобы выровнять себя с перемещением объекта, как в случае с тележкой американских горок .
Рассмотрим твердый объект, плавно движущийся по правильной кривой. После того, как перевод «вычеркнут», объект будет вращаться так же, как и его рамка Френета. Общий поворот рамки Френе - это комбинация вращений каждого из трех векторов Френе:
Каждый вектор Френе движется вокруг «исходной точки», которая является центром жесткого объекта (выберите некоторую точку внутри объекта и назовите ее его центром). Поверхностная скорость касательного вектора равна:
Точно так же
Теперь применим теорему Френе-Серре, чтобы найти компоненты площадной скорости:
так что
как заявлено.
Вектор Дарбу обеспечивает краткий способ геометрической интерпретации кривизны κ и кручения τ : кривизна - это мера поворота системы отсчета Френе вокруг бинормального единичного вектора, тогда как кручение - это мера вращения системы отсчета Френе вокруг единичного касательного вектора. .