Возможное испарение - Potential evaporation

На этой анимации показано прогнозируемое увеличение потенциального испарения в Северной Америке до 2100 года по сравнению с 1980 годом, основанное на комбинированных результатах нескольких климатических моделей.

Потенциальное испарение ( PE ) или потенциальное эвапотранспирация ( PET ) определяется как количество испарения, которое могло бы произойти при наличии достаточного источника воды. Если фактическое суммарное испарение считается чистым результатом потребности атмосферы во влаге с поверхности и способности поверхности обеспечивать влагу, тогда ПЭТ является мерой спроса. На это влияют температура поверхности и воздуха, инсоляция и ветер. Засушливые земли - это место, где годовое потенциальное испарение превышает годовое количество осадков.

Оценки потенциального испарения

Уравнение Торнтуэйта (1948)

${\ displaystyle PET = 16 \ left ({\ frac {L} {12}} \ right) \ left ({\ frac {N} {30}} \ right) \ left ({\ frac {10T_ {d}}) {I}} \ right) ^ {\ alpha}}$ Где

${\ displaystyle PET}$ - предполагаемая потенциальная эвапотранспирация (мм / месяц)

${\ displaystyle T_ {d}}$ - средняя дневная температура (в градусах Цельсия; если она отрицательная, используйте ) рассчитываемого месяца. ${\ displaystyle 0}$

${\ displaystyle N}$ количество дней в месяце, рассчитываемое

${\ displaystyle L}$ - средняя продолжительность дня (часов) рассчитываемого месяца

${\ displaystyle \ alpha = (6,75 \ times 10 ^ {- 7}) I ^ {3} - (7,71 \ times 10 ^ {- 5}) I ^ {2} + (1,792 \ times 10 ^ {- 2} ) I + 0,49239}$

${\ Displaystyle I = \ сумма _ {я = 1} ^ {12} \ left ({\ frac {T_ {m_ {i}}} {5}} \ right) ^ {1.514}}$ - индекс жары, зависящий от 12 среднемесячных температур . ${\ displaystyle T_ {m_ {i}}}$

Несколько измененные формы этого уравнения появляются в более поздних публикациях (1955 и 1957) Торнтвейта и Мезера.

Уравнение Пенмана (1948)

Уравнение Пенмана описывает испарение (E) с открытой водной поверхности и было разработано Говардом Пенманом в 1948 году. Уравнение Пенмана требует для прогнозирования среднесуточной температуры, скорости ветра, давления воздуха и солнечной радиации. По-прежнему используются более простые гидрометеорологические уравнения. там, где получение таких данных нецелесообразно, дать сопоставимые результаты в определенных условиях, например влажный или засушливый климат.

Уравнение Пенмана-Монтейта (1965)

Уравнение Пенмана-Монтейта уточняет оценки потенциальной эвапотранспирации (ПЭТ) на земельных площадях, покрытых растительностью, на основе погодных условий . Это широко считается одной из самых точных моделей с точки зрения оценок.

Пристли – Тейлор

Уравнение Пристли – Тейлора было разработано как замена уравнения Пенмана – Монтейта для устранения зависимости от наблюдений. Для Пристли – Тейлора требуются только наблюдения радиации (освещенности). Это делается путем удаления аэродинамических терминов из уравнения Пенманов-Monteith и добавления эмпирический постоянный множителя, . ${\ displaystyle \ alpha}$

Основная концепция модели Пристли – Тейлора состоит в том, что воздушная масса, движущаяся над покрытой растительностью территорией с обильным количеством воды, будет насыщаться водой. В этих условиях фактическая эвапотранспирация будет соответствовать скорости потенциальной эвапотранспирации по Пенману. Однако наблюдения показали, что фактическое испарение в 1,26 раза превышает потенциальное испарение, и поэтому уравнение для фактического испарения было найдено путем умножения потенциальной эвапотранспирации на . Предположение здесь для растительности с обильным водоснабжением (т. Е. Растения имеют низкий уровень влажности). По оценкам, такие районы, как засушливые районы с высоким уровнем влажности, имеют более высокие значения. ${\ displaystyle \ alpha}$ ${\ displaystyle \ alpha}$

Предположение о том, что воздушная масса, движущаяся по покрытой растительностью поверхности с обильным водонасыщением, позже подверглась сомнению. Самая низкая и турбулентная часть атмосферы, атмосферный пограничный слой , не является закрытым ящиком, а постоянно приносит сухой воздух с более высоких уровней атмосферы к поверхности. Поскольку вода легче испаряется в сухую атмосферу, эвапотранспирация увеличивается. Этим объясняется значение параметра Пристли-Тейлора больше единицы . Правильное равновесие системы было получено и включает характеристики границы раздела атмосферного пограничного слоя и вышележащей свободной атмосферы. ${\ displaystyle \ alpha}$

Смотрите также

Внешние ссылки

ag.arizona.edu Глобальная карта потенциального испарения.

Эта статья, связанная с климатологией / метеорологией, является незавершенной . Вы можете помочь Википедии, расширив ее .

Languages

In other projects