Трубка Гейгера – Мюллера - Geiger–Müller tube

Полный счетчик Гейгера с трубкой Гейгера – Мюллера, установленной в цилиндрическом корпусе, соединенном кабелем с прибором.

Трубки Гейгера-Мюллера или G-М трубки представляет собой чувствительный элемент счетчика Гейгера инструмента , используемого для обнаружения ионизирующего излучения . Он назван в честь Ганса Гейгера , который изобрел этот принцип в 1908 году, и Вальтера Мюллера , который сотрудничал с Гейгером в дальнейшей разработке метода в 1928 году, чтобы создать практичную трубку, которая могла бы обнаруживать ряд различных типов излучения.

Это газовый ионизационный детектор, использующий явление лавины Таунсенда для создания легко обнаруживаемого электронного импульса от всего лишь одного события ионизации, вызванного частицами излучения. Он используется для обнаружения гамма- излучения, рентгеновских лучей , а также альфа- и бета- частиц. Его также можно приспособить для обнаружения нейтронов . Трубка работает в «гейгеровской» области генерации ионных пар. Это показано на прилагаемом графике для газовых детекторов, показывающем ионный ток в зависимости от приложенного напряжения.

Несмотря на то, что это надежный и недорогой детектор, G-M не может эффективно измерять высокие уровни излучения, имеет ограниченный срок службы в областях с высоким уровнем излучения и не может измерять энергию падающего излучения , поэтому не может быть сгенерирована спектральная информация и нет различения между виды излучения; например, между альфа- и бета-частицами.

Принцип действия

График зависимости тока ионной пары от напряжения для цилиндрического газового детектора излучения с центральным проволочным анодом.
Визуализация распространения таунсендских лавин с помощью УФ-фотонов. Этот механизм позволяет за одно событие ионизации ионизировать весь газ, окружающий анод, вызывая множественные лавины.
Обнаружение гамма-излучения в трубке GM с толстостенным катодом из нержавеющей стали. Вторичные электроны, генерируемые в стенке, могут достигать заполняющего газа и вызывать лавины. Этот эффект значительно ослабевает при низких энергиях ниже примерно 20 кэВ.

Трубка GM состоит из камеры, заполненной газовой смесью при низком давлении около 0,1 атмосферы . Камера содержит два электрода, между которыми существует разность потенциалов в несколько сотен вольт . Стенки трубки либо металлические, либо их внутренняя поверхность покрыта проводящим материалом или спиральной проволокой для формирования катода , в то время как анод представляет собой проволоку, установленную аксиально в центре камеры.

Когда ионизирующее излучение попадает на трубку, некоторые молекулы наполняющего газа ионизируются непосредственно падающим излучением, а если катод трубки является электрическим проводником, например из нержавеющей стали, косвенно посредством вторичных электронов, образующихся в стенках трубки, которые переходят в газ. Это создает в газе положительно заряженные ионы и свободные электроны , известные как ионные пары . Сильное электрическое поле, создаваемое напряжением на электродах трубки, ускоряет положительные ионы по направлению к катоду, а электроны по направлению к аноду. Вблизи анода в «лавинообразной зоне», где напряженность электрического поля возрастает обратно пропорционально радиальному расстоянию по мере приближения к аноду, свободные электроны получают достаточную энергию, чтобы ионизировать дополнительные молекулы газа при столкновении и создавать большое количество электронных лавин . Они распространяются вдоль анода и эффективно по всей зоне схода лавины. Это эффект «умножения газа», который придает трубке ее ключевую характеристику, заключающуюся в способности производить значительный выходной импульс от единственного исходного ионизирующего события.

Если бы на исходный акт ионизации приходилась только одна лавина, то количество возбужденных молекул было бы порядка от 10 6 до 10 8 . Однако образование нескольких лавин приводит к увеличению коэффициента размножения, который может производить от 10 9 до 10 10 ионных пар. Создание множества лавин происходит из-за образования УФ-фотонов в исходной лавине, на которые не влияет электрическое поле, и которые перемещаются в поперечном направлении к оси анода, чтобы спровоцировать дальнейшие ионизирующие события за счет столкновения с молекулами газа. Эти столкновения вызывают новые лавины, которые, в свою очередь, производят больше фотонов и, следовательно, больше лавин в цепной реакции, которая распространяется в поперечном направлении через заполняющий газ и охватывает анодную проволоку. На прилагаемой диаграмме это показано графически. Скорость распространения лавины обычно составляет 2–4 см в микросекунду, так что для труб обычного размера полная ионизация газа вокруг анода занимает всего несколько микросекунд. Этот короткий, интенсивный импульс тока можно измерить как счетное событие в виде импульса напряжения, возникающего на внешнем электрическом резисторе. Это может быть порядка вольт, что упрощает дальнейшую электронную обработку.

Разряд прекращается коллективным действием положительных ионов, создаваемых лавинами. Эти ионы имеют более низкую подвижность, чем свободные электроны, из-за их большей массы и медленно движутся вблизи анодной проволоки. Это создает «объемный заряд», который противодействует электрическому полю, необходимому для продолжающегося образования лавины. Для конкретной геометрии трубки и рабочего напряжения это прекращение всегда происходит при образовании определенного количества лавин, поэтому импульсы от трубки всегда имеют одинаковую величину, независимо от энергии инициирующей частицы. Следовательно, в импульсах отсутствует информация об энергии излучения, что означает, что трубка Гейгера – Мюллера не может использоваться для генерации спектральной информации о падающем излучении. На практике прекращение схода лавины улучшается за счет использования методов «гашения» (см. Ниже).

Давление наполняющего газа важно при возникновении лавин. Слишком низкое давление снижает эффективность взаимодействия с падающим излучением. Слишком высокое давление, и «длина свободного пробега» для столкновений между ускоренными электронами и заполняющим газом слишком мала, и электроны не могут собирать достаточно энергии между каждым столкновением, чтобы вызвать ионизацию газа. Энергия, получаемая электронами, пропорциональна отношению «e / p», где «e» - это напряженность электрического поля в этой точке газа, а «p» - давление газа.

Типы трубки

В целом, существует два основных типа конструкции трубки Гейгера.

Тип конечного окна

Схема счетчика Гейгера с трубкой с «торцевым окном» для излучения с низкой проницаемостью. Громкоговоритель также используется для индикации

Для альфа-частиц, бета-частиц с низкой энергией и рентгеновских лучей с низкой энергией обычная форма представляет собой цилиндрическую трубку с торцевым окном . Этот тип имеет окно на одном конце, покрытое тонким материалом, через которое может легко проходить слабопроникающее излучение. Слюда является широко используемым материалом из-за ее малой массы на единицу площади. На другом конце находится электрическое соединение с анодом.

Блинная трубка

Блинная трубка G – M, хорошо виден круглый концентрический анод.

Блин трубка представляет собой вариант конечного окна трубы, но который предназначен для использования для мониторинга загрязнения бета- и гамма. Он имеет примерно такую ​​же чувствительность к частицам, как и тип оконного окна, но имеет плоскую кольцевую форму, поэтому можно использовать самую большую площадь окна с минимальным газовым пространством. Подобно цилиндрической оконной трубке, слюда является широко используемым оконным материалом из-за ее малой массы на единицу площади. Анод обычно состоит из нескольких проводов, образующих концентрические круги, поэтому он полностью проходит через газовое пространство.

Безоконный тип

Этот общий тип отличается от типа специального оконечного окна, но имеет два основных подтипа, которые используют различные механизмы взаимодействия излучения для получения подсчета.

С толстыми стенками

Набор толстостенных трубок G – M из нержавеющей стали для гамма-обнаружения. Самый большой имеет кольцо компенсации энергии; другие не компенсируются по энергии

Используемый для обнаружения гамма-излучения с энергиями выше примерно 25 кэВ, этот тип обычно имеет общую толщину стенок  из хромистой стали примерно 1-2 мм . Поскольку большинство гамма-фотонов с высокой энергией будут проходить через заполняющий газ с низкой плотностью, не взаимодействуя, трубка использует взаимодействие фотонов с молекулами материала стенки для образования вторичных электронов высокой энергии внутри стенки. Некоторые из этих электронов образуются достаточно близко к внутренней стенке трубки, чтобы уйти в заполняющий газ. Как только это происходит, электрон дрейфует к аноду, и возникает электронная лавина, как если бы свободный электрон был создан внутри газа. Лавина - это вторичный эффект процесса, который начинается внутри стенки трубки с образованием электронов, которые мигрируют на внутреннюю поверхность стенки трубки, а затем попадают в заполняющий газ. Этот эффект значительно ослабевает при низких энергиях ниже примерно 20 кэВ.

Тонкостенный

Тонкостенные трубы используются для:

  • Обнаружение высокоэнергетического бета-излучения, когда бета-излучение проникает через стенку трубки и напрямую взаимодействует с газом, но излучение должно быть достаточно сильным, чтобы проникнуть через стенку трубки. Низкоэнергетический бета-сигнал, который может проникнуть через торцевое окно, будет остановлен стенкой трубы.
  • Обнаружение низкоэнергетического гамма- и рентгеновского излучения. Фотоны с более низкой энергией лучше взаимодействуют с наполняющим газом, поэтому эта конструкция сконцентрирована на увеличении объема наполняющего газа за счет использования длинной тонкостенной трубки и не использует взаимодействие фотонов в стенке трубки. Переход от тонкостенной конструкции к толстостенной происходит на уровнях энергии 300–400 кэВ. Выше этих уровней используются толстостенные конструкции, а ниже этих уровней преобладает эффект прямой ионизации газа.

Обнаружение нейтронов

Трубки G – M не обнаруживают нейтронов, поскольку они не ионизируют газ. Однако могут быть изготовлены нейтронно-чувствительные трубки, у которых либо внутренняя часть трубки покрыта бором , либо трубка содержит трифторид бора или гелий-3 в качестве заполняющего газа. Нейтроны взаимодействуют с ядрами бора, производя альфа-частицы, или непосредственно с ядрами гелия-3, производя ионы и электроны водорода и трития . Эти заряженные частицы затем запускают обычный лавинообразный процесс.

Газовые смеси

Компоненты газовой смеси жизненно важны для работы и применения трубки GM. Смесь состоит из инертного газа, такого как гелий , аргон или неон, который ионизируется падающим излучением, и «гасящего» газа, содержащего 5–10% органического пара или газообразного галогена, для предотвращения паразитных импульсов за счет гашения электронных лавин. . Эта комбинация газов известна как смесь Пеннинга и использует эффект ионизации Пеннинга .

Современные трубки G – M, заполненные галогеном, были изобретены Сидни Х. Либсоном в 1947 году и имеют ряд преимуществ по сравнению с более старыми трубками с органическими смесями. Разряд галогенной трубки использует преимущество метастабильного состояния атома инертного газа для более легкой ионизации молекулы галогена, чем органического пара, что позволяет трубке работать при гораздо более низких напряжениях, обычно 400–600 вольт вместо 900–1200 вольт. В то время как трубки с галогенной закалкой имеют большую крутизну напряжения плато по сравнению с трубками с органической закалкой (нежелательное качество), они имеют значительно более длительный срок службы, чем трубки, закаленные органическими соединениями. Это связано с тем, что органический пар постепенно разрушается в процессе разряда, в результате чего срок службы труб с органической закалкой составляет около 10 9 событий. Тем не менее, ионы галогена могут со временем рекомбинировать, давая галогеновым трубам практически неограниченный срок службы для большинства применений, хотя в конечном итоге они все равно выйдут из строя в какой-то момент из-за других инициируемых ионизацией процессов, которые ограничивают срок службы всех трубок Гейгера. По этим причинам в настоящее время наиболее распространенной является трубка с галогеновой закалкой.

Неон - самый распространенный газ-наполнитель. Хлор - самый распространенный тушитель, хотя иногда также используется бром. Галогены чаще всего используются с неоном, аргоном или криптоном, в органических тушителях с гелием.

Примером газовой смеси, используемой в основном в пропорциональных детекторах, является P10 (90% аргона, 10% метана). Другой используется в трубках с гашением брома, обычно 0,1% аргона, 1-2% брома и остальное неон.

Галогеновые гасители обладают высокой химической реактивностью и разрушают материалы электродов, особенно при повышенных температурах, что со временем приводит к ухудшению характеристик трубки. Катодные материалы могут быть выбраны, например, из хрома, платины или сплава никель-медь, или покрыты коллоидным графитом и соответствующим образом пассивированы. Обработка кислородной плазмой может обеспечить пассивирующий слой на нержавеющей стали. Плотное непористое покрытие с платиновым или вольфрамовым слоем или вкладыш из вольфрамовой фольги может обеспечить здесь защиту.

Для чистых благородных газов пороговое напряжение возрастает с увеличением атомного веса. Добавление многоатомных органических гасителей увеличивает пороговое напряжение из-за рассеивания большого процента энергии столкновений в молекулярных колебаниях. Аргон с парами спирта был одним из самых распространенных наполнителей ранних трубок. Всего лишь 1 ppm примесей (аргон, ртуть и криптон в неоне) может значительно снизить пороговое напряжение. Смесь хлора или брома обеспечивает закалку и стабильность низковольтных смесей неона и аргона в широком диапазоне температур. Более низкие рабочие напряжения приводят к увеличению времени нарастания импульсов без существенного изменения мертвых времен.

Паразитные импульсы вызываются в основном вторичными электронами, испускаемыми катодом в результате бомбардировки положительными ионами. Результирующие паразитные импульсы имеют характер релаксационного генератора и имеют одинаковый интервал, зависящий от газа, заполняющего трубку, и перенапряжения. При достаточно высоких перенапряжениях, но все еще ниже начала непрерывных коронных разрядов, могут создаваться последовательности из тысяч импульсов. Такие ложные подсчеты можно подавить путем покрытия катода материалами с более высокой работой выхода , химической пассивации, лакового покрытия и т. Д.

Органические гасители могут разлагаться на более мелкие молекулы (этиловый спирт и этилацетат) или полимеризоваться с образованием твердых отложений (типично для метана). Продукты разложения органических молекул могут иметь или не обладать тушащими свойствами. Более крупные молекулы разлагаются на большее количество продуктов тушения, чем мелкие; трубки, закаленные амилацетатом, как правило, имеют в десять раз больший срок службы, чем этанольные. Трубы, закаленные углеводородами, часто выходят из строя из-за покрытия электродов продуктами полимеризации, прежде чем сам газ может быть исчерпан; простая заправка газа не поможет, необходимо промыть электроды для удаления отложений. Иногда намеренно стремятся к низкой эффективности ионизации; смеси водорода или гелия низкого давления с органическими гасителями используются в некоторых экспериментах с космическими лучами для обнаружения сильно ионизирующих мюонов и электронов.

Аргон, криптон и ксенон используются для обнаружения мягкого рентгеновского излучения с увеличением поглощения фотонов низкой энергии с уменьшением атомной массы из-за прямой ионизации с помощью фотоэлектрического эффекта. Выше 60-70 кэВ прямая ионизация газа-наполнителя становится незначительной, и вторичные фотоэлектроны, комптоновские электроны или образование электрон-позитронных пар за счет взаимодействия гамма-фотонов с материалом катода становятся доминирующими механизмами инициирования ионизации. Окна пробирки можно устранить, поместив образцы непосредственно внутрь пробирки или, если они газообразные, смешав их с наполняющим газом. Требование герметичности может быть устранено путем использования непрерывного потока газа при атмосферном давлении.

Плато Гейгера

Характеристическая кривая отклика трубки Гейгера-Мюллера при постоянном излучении и изменяющемся напряжении трубки.

Плато Гейгера является диапазон напряжения , в котором трубка ГМ работает в правильном режиме, где ионизация происходит вдоль длины анода. Если на трубку G – M воздействовать постоянным источником излучения и приложенное напряжение увеличивают от нуля, это следует за графиком тока, показанным в «области Гейгера», где градиент выравнивается; это плато Гейгера.

Более подробно это показано на прилагаемой диаграмме кривой плато Гейгера. Если напряжение трубки постепенно увеличивается от нуля, эффективность обнаружения будет расти до тех пор, пока наиболее энергичное излучение не начнет производить импульсы, которые могут быть обнаружены электроникой. Это «стартовое напряжение». Дальнейшее увеличение напряжения приводит к быстрому увеличению счетчиков до тех пор, пока не будет достигнута «колена» или порог плато, где скорость увеличения счетчиков падает. Здесь напряжение на трубке достаточно, чтобы обеспечить полный разряд вдоль анода для каждого зарегистрированного счета излучения, и влияние различных энергий излучения одинаково. Однако плато имеет небольшой наклон, в основном из-за более низких электрических полей на концах анода из-за геометрии трубки. По мере увеличения напряжения на трубке эти поля усиливаются, вызывая лавины. В конце плато скорость счета снова начинает быстро увеличиваться, пока не начнется непрерывный разряд, когда трубка не может обнаруживать излучение и может быть повреждена.

В зависимости от характеристик конкретной трубки (производитель, размер, тип газа и т. Д.) Диапазон напряжения плато будет варьироваться. Наклон обычно выражается как процентное изменение отсчетов на 100 В. Для предотвращения общего изменения эффективности из-за изменения напряжения лампы используется регулируемый источник напряжения, и нормальная практика заключается в работе в середине плато для уменьшения эффекта. любых колебаний напряжения.

Закалка и мертвое время

Мертвое время и время восстановления в трубке Гейгера-Мюллера. Трубка не может производить дальнейшие импульсы в течение мертвого времени, а только генерирует импульсы меньшей высоты, пока не истечет время восстановления.

Идеальная трубка G – M должна генерировать одиночный импульс для каждого отдельного ионизирующего события, вызванного излучением. Он не должен давать паразитные импульсы и должен быстро вернуться в пассивное состояние, готовый к следующему событию излучения. Однако, когда положительные ионы аргона достигают катода и становятся нейтральными атомами, приобретая электроны, атомы могут быть подняты до уровня повышенной энергии. Затем эти атомы возвращаются в свое основное состояние, испуская фотоны, которые, в свою очередь, вызывают дополнительную ионизацию и тем самым ложные вторичные разряды. Если бы ничего не было сделано, чтобы противодействовать этому, ионизация продлилась бы и даже могла бы усилиться. Продолжительная лавина увеличит «мертвое время», когда новые события не могут быть обнаружены, и может стать непрерывной и повредить трубку. Поэтому для уменьшения мертвого времени и защиты трубки важна некоторая форма гашения ионизации, и используется ряд методов гашения.

Закалка газом

Трубки с самозатуханием или внутренним гашением останавливают разряд без внешней помощи, первоначально за счет добавления небольшого количества многоатомного органического пара, первоначально такого как бутан или этанол, но для современных трубок это галоген, такой как бром или хлор.

Если в трубку ввести плохой газовый гаситель, положительные ионы аргона во время своего движения к катоду будут многократно сталкиваться с молекулами гасителя газа и передавать им свой заряд и некоторую энергию. Таким образом, будут образовываться нейтральные атомы аргона, а ионы гасящего газа, в свою очередь, достигнут катода, получат от него электроны и перейдут в возбужденные состояния, которые будут распадаться за счет испускания фотонов, вызывая разряд в трубке. Однако эффективные молекулы-гасители при возбуждении теряют свою энергию не из-за испускания фотонов, а из-за диссоциации на нейтральные молекулы-гасители. Таким образом, не возникает паразитных импульсов.

Даже при химическом гашении в течение короткого времени после разрядного импульса существует период, в течение которого трубка становится нечувствительной и, таким образом, временно не может обнаружить прибытие любой новой ионизирующей частицы (так называемое мертвое время ; обычно 50–100 микросекунды). Это вызывает потерю счета при достаточно высоких скоростях счета и ограничивает эффективную (точную) скорость счета трубки G – M примерно 10 3 счета в секунду даже при внешнем гашении. В то время как трубка GM технически способна считывать более высокие скорости счета до того, как она действительно насыщается, связанный с этим уровень неопределенности и риск насыщения делают чрезвычайно опасным полагаться на более высокие показания скорости счета при попытке вычислить эквивалентную мощность дозы излучения на основе подсчета. темп. Следствием этого является то, что приборы с ионной камерой обычно предпочтительны для более высоких скоростей счета, однако современная технология внешнего гашения может значительно расширить этот верхний предел.

Внешняя закалка

Внешнее гашение, иногда называемое «активным гашением» или «электронным гашением», использует упрощенную высокоскоростную управляющую электронику для быстрого удаления и повторного приложения высокого напряжения между электродами в течение фиксированного времени после каждого пика разряда, чтобы увеличить максимальную скорость счета. и срок службы трубки. Хотя его можно использовать вместо охлаждающего газа, его гораздо чаще используют вместе с охлаждающим газом.

«Метод времени до первого счета» - это сложная современная реализация внешнего гашения, которая позволяет резко увеличить максимальную скорость счета за счет использования методов статистической обработки сигналов и гораздо более сложной управляющей электроники. Из-за неопределенности в скорости счета, вызванной упрощенной реализацией внешнего гашения, скорость счета трубки Гейгера становится крайне ненадежной, превышая приблизительно 10 3 импульсов в секунду. С помощью метода «время до первого счета» достижима эффективная скорость счета 10 5 отсчетов в секунду, что на два порядка больше, чем нормальный эффективный предел. Метод подсчета времени до первого значительно сложнее в реализации, чем традиционные методы внешнего гашения, и в результате этого он не получил широкого распространения.

Эффект складывания

Одним из следствий эффекта мертвого времени является возможность непрерывного срабатывания трубки с высокой скоростью счета до истечения времени восстановления. Это может производить импульсы, слишком малые для того, чтобы счетная электроника могла их обнаружить, и привести к очень нежелательной ситуации, когда счетчик G – M в очень сильном поле излучения ложно показывает низкий уровень. Это явление известно как «сворачивание». Промышленное эмпирическое правило состоит в том, что схема дискриминатора, принимающая выходной сигнал от лампы, должна обнаруживать до 1/10 величины нормального импульса, чтобы предотвратить это. Кроме того, схема должна обнаруживать «наложение импульсов», когда кажущееся анодное напряжение перешло на новый уровень постоянного тока из-за комбинации большого количества импульсов и шума. Электронная конструкция счетчиков Гейгера – Мюллера должна быть способна обнаруживать эту ситуацию и подавать сигнал тревоги; Обычно это делается путем установки порога чрезмерного тока трубки.

Эффективность обнаружения

Эффективность обнаружения трубки G – M зависит от типа падающего излучения. Трубки с тонкими торцевыми окнами имеют очень высокий КПД (может составлять почти 100%) для бета-излучения с высокой энергией, хотя он снижается по мере уменьшения энергии бета-излучения из-за ослабления материалом окна. Окно также ослабляет альфа-частицы. Поскольку максимальный диапазон альфа-частиц в воздухе составляет менее 50 мм, окно обнаружения должно располагаться как можно ближе к источнику излучения. Ослабление в окне добавляет ослабление в воздухе, поэтому окно должно иметь плотность от 1,5 до 2,0 мг / см 2, чтобы обеспечить приемлемый уровень эффективности обнаружения. В статье о тормозной способности более подробно объясняются пробеги для типов частиц различных энергий. Эффективность счета фотонного излучения (гамма- и рентгеновское излучение выше 25 кэВ) зависит от эффективности взаимодействия излучения в стенке трубки, которая увеличивается с атомным номером материала стенки. Хромовое железо - широко используемый материал, который дает эффективность около 1% в широком диапазоне энергий.

Компенсация энергии фотона

Сравнительные кривые отклика для ламп GM с компенсацией гамма-энергии и без нее
Тонкостенная стеклянная трубка G – M с катодом из спиральной проволоки. Ленточные ленты предназначены для крепления компенсирующих колец.
Тонкостенная стеклянная трубка G – M с энергокомпенсирующими кольцами. Вся сборка помещается в алюминиевый корпус.

Если трубка G – M будет использоваться для дозиметрических измерений гамма- или рентгеновского излучения, необходимо учитывать энергию падающего излучения, которая влияет на ионизирующий эффект. Однако импульсы от трубки G – M не несут никакой информации об энергии и приписывают равную дозу каждому событию счета. Следовательно, реакция скорости счета «голой» трубки G – M на фотоны на разных уровнях энергии нелинейна с эффектом завышения показаний при низких энергиях. Отклонение от дозы может составлять от 5 до 15 раз в зависимости от конструкции отдельной трубки; очень маленькие трубки, имеющие самые высокие значения.

Чтобы исправить это, применяется метод, известный как «компенсация энергии», который заключается в добавлении экрана из поглощающего материала вокруг трубки. Этот фильтр преимущественно поглощает фотоны с низкой энергией, и дозовая характеристика «сглаживается». Цель состоит в том, чтобы характеристика чувствительности / энергии трубки соответствовала характеристике поглощения / энергии фильтра. Это не может быть достигнуто точно, но результатом является более однородный отклик в указанном диапазоне энергий обнаружения для трубки.

Свинец и олово являются обычно используемыми материалами, и простой фильтр с эффективностью выше 150 кэВ может быть изготовлен с использованием непрерывной манжеты по длине трубки. Однако при более низких уровнях энергии это ослабление может стать слишком большим, поэтому в воротнике остаются воздушные зазоры, позволяющие излучению с низкой энергией иметь больший эффект. На практике конструкция компенсационного фильтра представляет собой эмпирический компромисс для получения приемлемо однородного отклика, и для получения необходимой коррекции используется ряд различных материалов и геометрических форм.

Смотрите также

использованная литература

внешние ссылки

Патенты
Другой